Классы
Предметы

Гармонические, затухающие, вынужденные колебания. Резонанс (Колебошин С.В.)

Этот видеоурок доступен по абонементу
Подробнее об абонементе, платных и бесплатных уроках

У вас уже есть абонемент? Войти

Оплатить абонементот 75 руб. в месяц
У вас уже есть абонемент? Войти
Гармонические, затухающие, вынужденные колебания. Резонанс (Колебошин С.В.)

На данном уроке, тема которого «Гармонические, затухающие, вынужденные колебания. Резонанс», мы продолжим изучать различные виды колебательного движения, познакомимся с таким явлением, как резонанс.

Введение

На прошлом уроке мы начали изучать новый вид механического движения – механические колебания. Напомним также, что на прошлом уроке мы договорились, что будем изучать так называемые свободные колебания – колебания, которые система производит под действием первоначально запасенной энергии. Но в реальности такие колебания встречаются нечасто. Итак, начнем с первого раздела – гармонических колебаний.

Гармонические колебания

Гармонические колебания мы наблюдали на прошлом уроке, когда следили за поведением пружинного и математического маятников. Что же это за вид колебаний? Мы помним, что для возникновения колебательного движения необходимо, чтобы в системе было положение устойчивого равновесия, при выводе из которого возникает сила, стремящаяся вернуть тело в это положение. Если эта сила (возвращающая сила) пропорциональна величине отклонения тела от положения равновесия, то говорят, что система совершает гармонические колебания. Более строгое определение вы получите в одиннадцатом классе, нам же для нашей работы достаточно и этого.

Характерной чертой гармонических колебаний является независимость периода таких колебаний от амплитуды. Именно гармонические колебания являются самыми простыми с точки зрения математического описания такого движения. Отличными моделями для гармонических колебаний являются пружинный и математический маятники. Давайте более подробно рассмотрим гармонические колебания на примере пружинного маятника.

Пружинный маятник

Пусть возвращающая сила (в данном случае сила упругости) (см. рис. 1) определяется формулой: , где x – отклонение от положения равновесия; k – коэффициент упругости.

Колебания пружинного маятника

Рис. 1. Колебания пружинного маятника

Запишем второй закон Ньютона для данной системы: .

Мы договорились, что в данном случае действует только сила упругости. Итак, мы получаем: . Разделим это выражение на массу m и получим выражение для ускорения колеблющегося тела: .

Записав это выражение для ускорения, мы вплотную приблизились к главной задаче механики для гармонических колебаний (ведь сюда входит x, а мы знаем, что ускорение зависит от времени, то есть время сюда входит неявно). Решить такое уравнение строго математически мы пока не умеем, такие уравнения называются дифференциальными. Строгое решение такого уравнения мы запишем в 11 классе, а я отмечу тот факт, что решение будет выражаться периодическим законом – законом синуса или косинуса. А сейчас только обсудим, к какому результату приводит такое вот решение главной задачи для гармонических колебаний.

Обратите внимание, что у нас ускорение зависит от координаты x и в этой зависимости есть некоторая величина . Так вот это отношение равно квадрату угловой частоты колебания системы: . Это доказательство мы получим в 11 классе. Таким образом, если нам при решении задачи удается представить второй закон Ньютона в виде , то мы автоматически узнаем угловую частоту колебаний, а, зная угловую частоту, мы можем вычислить линейную частоту или период колебаний: .

Только что мы получили выражение для угловой частоты пружинного маятника, аналогичным образом можно получить выражение для угловой частоты математического маятника, естественно, там роль этого коэффициента будут выполнять другие величины. Об этом вы узнаете, если посмотрите ответвление к уроку.

Зависимость E(t) при свободных колебаниях

Вы уже знаете, что энергия во время колебаний непрерывно меняется: кинетическая переходит в потенциальную и наоборот. Логично, что так же, как и координата, скорость, и ускорение, энергия будет меняться по гармоническому закону. Убедимся в этом. Давайте рассмотрим превращение колебаний на примере математического маятника, но расчеты будем вести для пружинного маятника – в данном случае это проще. Итак, как же происходит превращение энергии при колебаниях маятника? В верхней точке максимальна потенциальная энергия, а кинетическая равна 0 (см. рис. 2).

Верхняя точка математического маятника

Рис. 2. Верхняя точка математического маятника

Когда отпустим маятник, он начнет колебаться. Рассмотрим маятник, когда он проходит положение равновесия: здесь кинетическая максимальная, а потенциальная 0. Потенциальная энергия равна 0, потому что мы выберем именно этот уровень (см. рис. 3), а не уровень земли.

 Уровень нулевой потенциальной энергии

Рис. 3. Уровень нулевой потенциальной энергии

Дальше происходит обратное превращение энергии: кинетическая начинает падать, а потенциальная увеличиваться (и так происходит постоянно). Теперь попытаемся вывести закон, по которому меняются потенциальная и кинетическая энергии (см. рис. 4).

 Изменение энергий

Рис. 4. Изменение энергий

Потенциальная энергия пружинного маятника имеет вид: , где k – коэффициент жесткости пружины, x – координата. Кинетическая энергия: .

Координата меняется по такому закону: .

Скорость тоже изменяется по гармоническому закону: .

Подставим выражение для координаты и для скорости в формулы для энергий и получим закон, по которому изменяется со временем энергия потенциальная и кинетическая для пружинного маятника: .

Для математического маятника формула для кинетической энергии будет идентичной, а для потенциальной, с математической точки зрения, тоже похожей, но перед значением косинуса будет стоять другой коэффициент. Так как квадрат величины всегда неотрицательная величина, то график (см. рис. 4) расположен выше оси времени. В каждый момент времени сумма кинетической и потенциальной энергии одинакова – выполняется закон сохранения энергии.

В реальности энергия, конечно же, не сохраняется. Любая колебательная система тратит часть своей энергии на преодоление силы сопротивления, силы трения. Энергия уменьшается, колебания на самом деле являются затухающими. В тех случаях, которые мы рассматриваем в 9 классе, этим затуханием можно пренебречь, но в реальной жизни это нужно учитывать

А каким же образом мы может заставить колебаться маятник гармонически? Это можно сделать двумя способами. Вывести груз из положения равновесия и отпустить его. В этом случае график движения (график x(t)) будет иметь такой вид (см. рис. 5).

График движения x(t)

Рис. 5. График движения x(t)

Второй вариант: заставить тело совершать гармонические колебания с помощью импульса (например, толкнуть его). Вспомните, например, как вы раскачиваете качели: либо толкнуть их, либо вывести их из положения равновесия и отпустить. Естественно, можно вывести их из положения равновесия и сообщить некий импульс.

Превращения энергии при колебаниях. Затухающие колебания

Свободные колебания могут совершаться за счет первоначального запаса энергии. Вернемся к предыдущим рассуждениям: в первом примере, который мы приводили, это была первоначальная энергия грузика, мы выводили его из положения равновесия, а потом отпускали. А во втором случае этот первоначальный запас энергии – это кинетическая энергия (в случае, когда мы толкали грузик). Согласно закону сохранения энергии в обоих случаях сумма кинетической и потенциальной энергий маятника должна оставаться неизменной с течением времени. То есть, какое бы промежуточное значение маятника мы бы ни рассмотрели, в любой из них эта сумма равна начальной энергии маятника (см. рис. 6), при этом маятник мог совершать колебания довольно долго.

Иллюстрация закона сохранения энергии

Рис. 6. Иллюстрация закона сохранения энергии

Однако на самом деле мы понимаем, что маятников, которые могли бы совершать колебания довольно долго, не существует – это какая-то абстракция.

Учтём, что система маятников незамкнутая, то есть в системе присутствует сила трения. В реальных условиях мы можем взять тяжелый груз, подвесить его на очень длинную и легкую нить или проволоку, закрепить один конец на опоре и получить систему, близкую по своим свойствам к математическому маятнику. Однако нельзя сказать, что механическая энергия такого маятника будет сохраняться – мы прекрасно знаем, что рано или поздно он остановится. В чем же наша недоработка? Ответ прост: в данной системе присутствуют различные виды трения, действие которых приводит к потере на каждом периоде колебаний маятника какой-то части его энергии (см. рис. 7).

В системе присутствуют различные виды трения

Рис. 7. В системе присутствуют различные виды трения

Силы трения могут быть внутренними (например, в подвесе маятника), а могут быть и внешними (например, со стороны окружающего воздуха или другой среды, в которой может находиться маятник). Естественно, что силы трения зависят от свойств среды: в воде колебания будут затухать быстрее, чем в воздухе (см. рис. 8).

Затухание в воздухе и воде

Рис. 8. Затухание в воздухе и воде

В итоге амплитуда колебаний будет постепенно уменьшаться, и в конце маятник остановится. На рисунке представлены смещения груза маятника от времени: видно, что амплитуда постепенно уменьшается, стремясь к нулю, такие колебания называются затухающими (см. рис. 8).

Затухающие колебания – это колебания, которые происходят в незамкнутой системе, то есть колебания, которые происходят в том числе под действием силы трения. Амплитуда таких колебаний постепенно затухает. Большинство колебаний в мире – затухающие, так как в окружающем нас мире, постоянно существуют силы трения.

Вынужденные колебания

Итак, мы выяснили: в реальности колебания маятников механических систем затухающие, то есть их амплитуда постепенно уменьшается, стремясь к нулю. Что же нам сделать, чтоб колебания не были такими, чтоб амплитуда постоянно поддерживала свое значение? Для этого нам необходимо разомкнуть систему и подкачивать энергию извне. Таким образом, мы добьемся незатухающих колебаний. Как же разомкнуть систему?

Вспомним простой пример из жизни: катание на качелях. Для того чтобы качели колебались без остановки, человек периодически толкает их, а если перевести это на язык физики, то человек действует на качели с силой, величина которой зависит от времени периодическим образом. Если построить график зависимости модуля силы от времени, то получим следующий результат: сила зависит от времени периодически (см. рис. 9).

Зависимость силы от времени

Рис. 9. Зависимость силы от времени

Мы прекрасно понимаем, что если мы будем воздействовать на качели постоянно, то они не будут колебаться.

Колебания системы, совершающие ею под действием внешней периодической силы, называются вынужденными. Силу, являющейся мерой этого внешнего воздействия, называют вынуждающей. При этом, как вы понимаете, мы уже не можем считать систему замкнутой, то есть в системе уже не совершаются свободные колебания – в системе совершаются вынужденные колебания. Примерами систем, в которых совершаются вынужденные колебания, могут быть также в полнее привычные вам часы – это могут быть настенные маятниковые часы, а могут быть и обычные пружинные механические часы. В каждом таком случае колебания совершаются за счет подвода энергии извне.

Вынужденные колебания

Самым простым видом колебаний являются свободные незатухающие колебания. О них подробнее мы говорили на предыдущих занятиях. Давайте поговорим о некоторых характерных особенностях затухающих колебаний и вынужденных колебаний. Начнем с затухающих колебаний. Как вы уже знаете, любая реальная колебательная система – затухающая, ведь нам всегда приходится преодолевать силу трения или силу сопротивления. Если мы говорим об электромагнитных колебаниях, то там тоже есть факторы, вызывающие их затухания, – это сопротивление проводников.

Итак, как же выглядят затухающие колебания? Если вывести маятник из положения равновесия, то со временем его колебания затухают, здесь два основных фактора: сопротивление воздуха, а также трение в подвесе. Здесь речь идет об амплитуде колебаний, то есть максимальном отклонении от положения равновесия. Со временем амплитуда становится все меньше, меньше и меньше – именно этот факт отображен на рисунке (см. рис. 10).

Уменьшение амплитуды колебаний

Рис. 10. Уменьшение амплитуды колебаний

Обратите внимание: колебания все равно остаются периодическими, но амплитуда непрерывно уменьшается – колебания затухают. Хорошо это или плохо – смотря для чего. Если речь идет о часах, то плохо, поскольку хотелось бы, чтоб затухание было как можно меньше, а колебания – больше, чтобы нам не доводилось подводить дополнительную энергию. Но есть и обратная сторона: если распахнуть двери и бросить их, то нам будет хотеться, чтобы они колебались как можно меньше. Для этого на двери ставят демпферы – гасители колебаний.

Теперь переходим к вынужденным колебаниям. Представим себе, что мы раскачиваем брата или сестру на качелях: если мы толкнем качели один раз, то они рано или поздно остановятся. Поэтому мы продолжаем раскачивать качели, и тем самым колебания из свободных становятся вынужденными, потому что появляется некая внешняя сила. Какой же характеристикой должна обладать эта внешняя сила? Эта сила обязательно должна меняться во времени, должна быть периодической. И тут нужно поговорить о двух частотах: собственная частота колебаний  – та частота, с которой бы колебалась система, если бы она была выведена из равновесия и больше её никто не сообщал её энергию (то есть никто бы больше не раскачивал её), и частота внешней силы  – это та частота, с которой будут раскачивать качели. Запомните, чтобы колебания были вынужденными, внешняя сила должна периодически меняться.

Во время затухающих колебаний энергия системы непрерывно уменьшается, а во время вынужденных колебаний энергия подводится к системе извне

Резонанс

Приведем исторический факт: в Петербурге сильно раскачался и в результате обвалился Египетский мост (см. рис. 11).

Обвал Египетского моста

Рис. 11. Обвал Египетского моста

В это время по мосту маршевым шагом, то есть в ногу, проходил кавалерийский эскадрон. Почему же в данном случае вынужденные колебания (а именно: воздействие эскадрона и вызвало вынужденные колебания) привели к разрушению моста? Ответим на этот вопрос. На рисунке изображены два маятника, висящие на общем шнуре (см. рис. 12).

Два маятника на шнуре

Рис. 12. Два маятника на шнуре

Длина второго маятника неизменная. Этой длине соответствует определенная частота свободных колебаний, назовем её собственная частота маятника. Длину первого маятника можно менять, подтягивая свободные концы его нити. При изменении длины нити 1, меняется его собственная частота. Если отклонить первый маятник от положения равновесия и предоставить его самому себе, то он будет совершать свободные колебания. Это вызовет колебания шнура, в результате чего на маятник 2 через его точки подвеса будет действовать вынуждающая сила, которая периодически меняется по модулю и направлению с такой же частотой, с которой колеблется первый маятник. Под действием этой силы второй маятник будет совершать вынужденные колебания (см. рис. 13).

Второй маятник начинает совершать вынужденные колебания

Рис. 13. Второй маятник начинает совершать вынужденные колебания

Начнем уменьшать длину первого маятника – частота его колебаний, а значит, и частота изменения вынуждающей силы, действующей на второй маятник, будет увеличиваться, приближаясь к собственной частоте второго маятника (см. рис. 14).

Уменьшаем длину первого маятника

Рис. 14. Уменьшаем длину первого маятника

При этом можно увидеть, что амплитуда установившихся вынужденных колебаний второго маятника будет возрастать (см. рис. 15).

Возрастание амплитуды второго маятника

Рис. 15. Возрастание амплитуды второго маятника

В момент, когда длины маятников сравняются, то есть когда частота  вынуждающей силы совпадет с собственной частотой  второго маятника, амплитуда колебаний достигнет максимального значения. Если и в дальнейшем уменьшать длину первого маятника, то это приведет к тому, что частота вынуждающей силы станет больше собственной частоты второго маятника – амплитуда колебаний начнет уменьшаться (см. рис. 16).

Уменьшение амплитуды колебаний

Рис. 16. Уменьшение амплитуды колебаний

Можно обратиться к графику зависимости амплитуды колебаний от частоты внешней вынуждающей силы (см. рис. 17), в данном случае частоты колебания маятника 1.

Зависимость амплитуды от частоты

Рис. 17. Зависимость амплитуды от частоты

Обратите внимание, когда частота внешней силы совпала с собственной частотой колебаний, значение амплитуды максимально – амплитуда резко возросла. Вывод: амплитуда установившихся вынужденных колебаний достигает своего наибольшего значения при условии, что частота вынуждающей силы равна собственной частоте колебательной системы. Это явление называется резонансом.

Резонанс

При изучении вынужденных колебаний можно столкнуться с очень интересным явлением – резонансом. Все дело в том, что, когда говорили о вынужденных колебаниях, мы ввели понятие двух частот: частота внешней силы (обозначили ) и собственная частота колебательной системы (). В зависимости от соотношения между этими частотами, колебания могут протекать по-разному. У системы есть собственная частота колебаний – частота, с которой колеблется система, если её не трогать (груз, подвешенный к маятнику); есть также внешняя – та частота, с которой влияют на систему (раскачивают груз, который подвешен к маятнику). Можно раскачивать груз с разной частотой, но от этого колебания не станут больше, амплитуда не увеличилась, можно раскачивать систему очень редким касанием о груз – в этом случае тоже колебания далеко не оптимальные. Очевидно, существует какое-то соотношение между частотой собственной и частотой внешней силы.

Посмотрим на график зависимости амплитуды колебаний от частоты внешней вынуждающей силы (см. рис. 17) и увидим, что в момент, когда амплитуда максимальная, частота внешней силы равна собственной частоте колебаний, то есть явление резкого роста амплитуды при совпадении частоты внешней силы и собственной частоты колебаний. Это и есть явление резонанса.

Зависимость амплитуды колебаний от частоты

Рис. 18. Зависимость амплитуды колебаний от частоты

Амплитуда резко возрастает, энергия резко приходит в систему – и колебания резко увеличиваются. Резонанс встречается в технике, например, при устройстве частотомера язычкового (см. рис. 19), также резонанс получил распространение в медицине (МРТ).

 Частотомер язычковый

Рис. 19. Частотомер язычковый

Почему же наступает резонанс? Почему амплитуда резко возрастает при совпадении частоты внешней силы и собственной частоты колебаний системы?

В случае резонанса направление вынуждающей силы в любой момент времени совпадает с направлением движения колеблющегося тела, таким образом, создаются наиболее благоприятные условия для пополнения энергии колебательной системы за счет работы вынуждающей силы. Например, чтобы сильней раскачать качели, мы подталкиваем их таким образом, чтобы направление действующей силы совпадало с направлением движения качели. Важно помнить, что явление резонанса имеет отношение только к вынужденным колебаниям, то есть когда есть внешняя периодическая вынуждающая сила.

А теперь вернемся к примеру с мостом. Понятно, что мост раскачался до большой амплитуды вследствие того, что частота его собственных колебаний совпала с частотой внешнего воздействия, то есть частотой шагов эскадрона. Безусловно, это случайное совпадение, однако аварию можно было предотвратить, если перед входом на мост была бы отдана команда «идти не в ногу», то есть идти вразнобой.

Нельзя говорить, что резонанс только плохое явление: например, если стоит задача минимальными усилиями добиться максимального размаха колебаний (раскачивание языка колокола (см. рис. 20)), то необходимо добиться частоты вынуждающей силы и собственной частоты, то есть использовать резонанс.

Раскачивание языка колокола

Рис. 20. Раскачивание языка колокола

Пример негативного действия резонанса: раскачивание ж/д вагона при совпадении частоты ударов колес о стыки рельсов с собственной частотой колебаний вагона. При этом необходимо устранить вероятность возникновения резонанса, то есть изменить скорость движения поезда.

Итоги

Мы рассмотрели разные виды колебаний: гармонические, затухающие и вынужденные, а также резонанс. Построили график зависимости  и убедились, что он периодический. Можно сказать, что мы заложили фундамент в дальнейшем изучении волнового движения. На этом наш урок окончен. Спасибо, до свидания!

 

Список рекомендованной литературы

  1. Соколович Ю.А., Богданова Г.С Физика: Справочник с примерами решения задач. – 2-е издание передел. – X.: Веста: Издательство «Ранок», 2005. – 464 с.
  2. Перышкин А.В. Гутник Е.М. Физика:  Учебник 9 класс. - Издательство: М.: 2014. – 320 с.

 

Домашнее задание

  1. Дайте определение гармоническим и вынужденным колебаниям.
  2. Что такое резонанс?
  3. Какой вид имеет формула для определения угловой частоты через коэффициент жесткости пружины?

 

Дополнительные рекомендованные ссылки на ресурсы сети Интернет

  1. Интернет-портал Eduspb.com (Источник).
  2. Интернет-портал Eduspb.com (Источник).
  3. Интернет-портал Bourabai.kz (Источник).